怎么从麦克斯韦方程组计算出来出光波方程？《张朝阳的物理课》介绍麦克斯韦方程组

的交叉点磁通需求量的间隔时间变化率，用关系结构设计解读就是：

等价前面的微分面是交叉点L所谓的可任意凸起投影，投影同方向与交叉点L的同方向充分发挥右脚螺旋拉普拉斯。

怎么将这个结果与电势的向需求量场建立建立联系呢？这就所需用上数理逻辑上的斯托克斯引理。根据斯托克斯引理，对于交叉点L以及它所围的投影，凸起分需求量场F充分发挥：

将此结果用上通则拉第热力学的电势交叉点微分上可以获取：

上结构设计的微分面可以可任意选取，因此等价两端的被积函数意味著大于，所以：

这就是朗道电动力学组的第二个电动力学。

概述完了电势的散度与向需求量场，接下来还所需究竟磁化强度的散度与向需求量场。磁化强度B的散度是大于零的：

这就是第三个朗道电动力学。与电势的散度结果作过对比可以究竟，并不不存在所谓的电场力。如果电场力不存在的话，上结构设计前面应该之比于电场力能需求量密度。磁化强度的散度大于零，这该怎么阐释呢？在第二个朗道电动力学一端取散度，有：

上结构设计中会的散度算符与间隔时间向需求量场可转换是因为间隔时间圆周与空间圆周是实质上的，它们的亦然向需求量场可以互相转换。根据分需求量需求量化，分需求量场的向需求量场的散度为0，所以可以究竟：

于是：

换言之，磁化强度的散度是不随间隔时间变化的。假如一个磁矩一开始最开始来源于一个稳恒电容，那么有：

可以证明，上结构设计等号前面的散度是大于零的，所以稳恒电容的磁化强度的散度也大于零。又因为磁化强度的散度不随间隔时间扭转，所以再次可任意天都的磁化强度的散度都恒大于0。根据这一点，就可以阐释朗道电动力学组的第三个电动力学了。

朗道电动力学组一共有四个分需求量电动力学，既然电势的散度与向需求量场以及被详细描述出有来了，磁化强度的散度也被受限制大于零了，那么第四个电动力学意味著是对磁化强度的向需求量场作过出有受限制的，这个电动力学是：

其中会分需求量j是电容能需求量密度。

这个电动力学是蕴含带电粒子守恒热力学的。为了看出有这一点，同时在等价一端取散度，注意分需求量场的向需求量场的散度大于零，于是有：

其中会最后一步需求量度用于了电势的散度关系结构设计。消掉公结构设计可以获取：

怎么阐释这个结果呢？首先，电容以及电容能需求量密度详细描述的是带电粒子的恒定，电容能需求量密度的散度就是带电粒子在计量间隔时间内流入有相应微元的速率。上结构设计所述计量间隔时间流入有的带电粒子大于微元内带电粒子的间隔时间变化率的负一倍，这正究竟明带电粒子的扭转只能通过恒定来实现，带电粒子必须凭空消失，也必须凭空被创造出有来，否则上结构设计就不设立了。所以，这个关系结构设计详细描述的正是带电粒子守恒热力学。

张朝阳概述朗道电动力学组与带电粒子守恒热力学

光的衰减电动力学 电磁波不变性

概述完了朗道电动力学组再次，张朝阳将它们应用在热力无源的动需求量上。在热力无源的动需求量的状况中会，带电粒子、电容都为零。第二个朗道电动力学是关于电势向需求量场的，对这个电动力学再取一次向需求量场可以获取：

其中会的需求量度用于了磁化强度的向需求量场结果。

根据分需求量需求量化，上结构设计最前面的需求量可以写为：

这个关系结构设计而今第一个等号来源于分需求量需求量化中会的得出结论，第二个等号是因为在热力状况下带电粒子为0，所以电势的散度大于0。将这个结果代回前一结构设计可以获取：

这就是电磁波的衰减电动力学(之一)。

张朝阳在那时候的实况转播本科一课程中会概述过衰减电动力学，不过那时候概述的都是给定一般而言下的衰减电动力学，这里获取的衰减电动力学是贴图一般而言下的。为了和那时候概述的衰减电动力学建立联系上来，可以论据电势只有x分需求量不为零，并且只依赖于x前面与间隔时间圆周，这样四维的衰减电动力学可以写为：

根据衰减电动力学的性质，可以究竟电磁波更快为：

可以代入数值正确性它其实大于电磁波。

值得注意的一点是，如果承认朗道电动力学组在所有物理化学现象系下都是设立的话，由于这里对电磁波的需求量度没有用于到特殊的物理化学现象系，所以可以究竟(热力中会的)电磁波在所有物理化学现象拉起都大于同一个公结构设计，这正是爱因斯坦的狭义广义相对论的也就是说论据之一。

张朝阳需求量度电磁波衰减电动力学与电磁波

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